ドルーデ モデル

Drude model ）またはドルーデ模型は、1900年にパウル・ドルーデにより提唱された、電気伝導についてのモデルで 、物質（特に金属）内部の電子の特性について記述する。.

ドルーデ モデル. ドルーデモデル 参考文献 原論文Drude, Paul (February 22, 1900). 第7回 電子分極の古典電子論 貴金属の反射スペクトル 自由電子の電子分極の古典電子論 ドルーデの式 負の誘電率と反射率. 今回行った実験では、単結晶試料の場合、得られたスペクトルについてドルーデモデルを用いて解析したところ、移動度は29cm 2 /Vsの値となり、単.

“Zur Elektronentheorie der metalle” (PDF). (8)をドルーデの式 という。 が 誘電率. 物性物理学I(平山) 補足資料No.1 （ドルーデモデル） 固体中の価電子を、古典的な電子として扱うドルーデモデルの立場から、金属がなぜ光 を反射するのか、その理由を考えることにしよう。.

法則の辞典 - ドルーデ‐フォークトの分散式の用語解説 - 電子論に基づいて与えられた光の分散を示す式でのことをいう．ここで N は媒質の単位体積内の分子数，p は1分子内に含まれる束縛電子（互いに同価でかつ相互作用にないもの）の数，e，m は電子の電荷と質量，ν0 は束縛電子の固有. ドルーデモデルとは、電場による 物質中の電子の運動 をモデル化したものです。 ドルーデモデルは金属やドープされた半導体の中の自由電子に適用できます。 分かったような分かっていないような説明をすると、 金属に光を入れた時の金属の光学応答をを古典モデルで表したものです。. ドルーデモデル（Drude model） 外部の電界によって加速された電子が金属原子に衝突することによって電子の移動が阻害され、電気抵抗が発生するとする仮説です。 デュロン－プティの法則 原子の数が同じなら比熱は同じ3NkBになる。.

2 古典論とローレンツモデル1) 物質の光学応答は、多くの場合、古典的な電子の運動方程式に基づくモデルによって説明 できる。束縛状態の電子は、調和振動子ポテンシャル中の電子として記述するモデル（ロー レンツモデル）が広く用いられている。. 光学モデル1は、光がSi基板まで届く透明なDLC膜に適用しました。誘電関数にはSi 基材の光学モデルを用いました。DLC膜の第1層にはTauc-Lorentz分散式、第2層の 薄い層は、DLC膜と有効媒質近似（Effective MediumApprocimation;. ドルーデ模型 オームの法則における電気抵抗を、古典力学で理解する試みとして、 1900 年にドルー デ (PaulKarlLudwig Drude) が提案した模型を紹介する。.

図3 ドルーデモデルで計算した金属 の反射スペクトル（ ω p τ=50 ） 櫛田孝司：光物性物理学, p.41, 朝倉書店, 1991 より転載 図4 光の波長に対する金、銀、銅の反射率 佐藤勝昭：金色の石に魅せられて, p., 裳華房, 1990 より転載. 2 Drude モデルの根底にある考え方：ポアッソ ン分布∗∗ ドルーデモデルでは，任意の無限小の時間間隔dt の間に，電子1 個が 衝突にあう確率はdt/τ で与えられる． (a) 与えられた瞬間に無作為に取り出された電子がその前t 秒間に衝突を していない確率はe−t/τ であることを示せ．また，その後. はプラズマ振動数で で与えられる。式 表される。比誘電率 で表され、 は して、 =− P Nq 。 P.

く(Drude1 モデル(1900))．またその限界についても議論する． 1.1 Drude モデルの仮定 1. 拡張ドルーデモデルによるITOの膜厚解析 （長岡技科大工） 吉田諒、木村宗弘、赤羽正志 Analysis of thickness of ITO film using the Extended Drude model Ryo YOSHIDA, Munehiro KIMURA, Tadashi AKAHANE Department of Electrical Engineering, Nagaoka University of Technology, 1603-1 Kamitomioka Nagaoka, Niigata 940-21. Drude model ）またはドルーデ模型は、1900年にパウル・ドルーデにより提唱された、電気伝導についてのモデルで 、物質（特に金属）内部の電子の特性について記述する。.

に大きくなる（無限大になる）モデルである。 これを金属の自由電子模型という。 一辺の長さ L の直方体で出来た無限大のポテンシャルに囲まれた自由電子のシ. ドルーデモデル（強制振動型の微分方程式） ⇒ を解くことで得られますが，ここでは深入りしません。 周期的な入力に対する応答のより一般的な取り扱いはAppendix 3 を見てください。. ドルーデの模型では、「ひとつの原子が価数Z個の伝導 電子を放出する」と仮定する。 Au、Ag、Cuは、いずれも価数1で、面心立方格子(fcc) を成すので、格子定数をaすると、n = 4/a3となる。.

まず、ドルーデモデルにより算出したホール係数は実験結果とは符号が逆となる。 また、このモデルからは格子比熱に加えて1電子あたり 3 / 2 k B という無視できない値の電子比熱が算出されるが、これは金属の比熱は格子比熱のみで説明できる デュロン. 1.3 ドルーデ理論の難点 2 ホール効果 3 電気抵抗の温度変化 4 k 空間での電気伝導 5 ボルツマンの輸送方程式 演習問題 11．光学的性質 1 物質の電磁気学 2 金属の光学的性質 2.1 ドルーデモデル 2.2 複素屈折率の周波数依存性. ”ドルーデローレンツ分極”という項目が表れるので、選択します。(図2) この上記の工程で、ドルーデローレンツ分極モデルが使用可能です。(図3) ※電磁波(陽的時間発展)には、”ドルーデローレンツ分極モデル”の 設定機能はありません。.

金属は，正イオンと自由電子からなる． (a) 原子番号Zの元素の1個の原子は，電荷Zeの原子核と，そ れを取り巻くZ個の電子からなる．. これをドルーデモデル（注6）を用いて解析すると、単結晶FETの伝達特性から評価されている移動度と同様な高い移動度の値（29 cm 2 /Vs）が得られました。 一方、微結晶試料の場合は、キャリアは結晶粒界における散乱の影響を受けるため、単結晶試料の場合. 2次元ハバード模型に対し、超伝導（非磁性）状態に位相因子Pθを導入して計算したドルーデの重み D とx 方向の運動エネルギーの絶対値|Ex|（Pθを導入しない場合のD に対応）。矢印で示したUc/t 値でモット 転移が起き、U>Ucでは絶縁体である。.

Exp( ) れを式(1)に代入して ここに. は、図5 に示す R は よる分極は、電子密度を. 1に 示す。励起光は，x 偏光のパルス光で周波数帯域は 100~350THz とした。金試料は，誘電体(PC403， n=1.55)に埋め込まれている。金はドルーデモデル として設定し，複素屈折率は170THz において n=0.254+12.3i とした。 Fig.

ドルーデモデルを用いたキャリア濃度・移動度の光学的評価 (15年8月26日 14:45〜16:15) ドルーデモデルは古典的な自由電子論ですが,このモデルを利用すると光学的にキャリア濃度や移動度を評価できます。. これを ドルーデモデル（注6）を用いて解析すると、単結晶FETの伝達特性から評価されている移動度と同様な高い移動度の値（29 cm 2 /Vs）が得られました。一方、微結晶試料の場合は、キャリアは結晶粒界における散乱の影響を受けるため、単結晶試料の場合.